電磁気学入門（2）コアの飽和：DC-DCコンバーター活用講座（45）（1/2 ページ）

電磁気学入門講座。今回は、「コアの飽和」について説明していきます。

[Steve Roberts（RECOM），EDN Japan]

　コアの飽和点を計算する方法があります（図1のB-H曲線の直線への遷移点で、磁界は増加しても磁束密度が増加しなくなる点）。しかし、変数が多いので、このシミュレーションは難題です。実際のところ、メーカーのデータを利用して、近似の限界を見つけ、それ以下にとどまるようにするのが良策です。

図1：B-H曲線（ヒステリシスループ）

　飽和を避けなければならない主な理由は、コアが飽和するとインダクターとして機能しなくなるからです。巻き線を流れる電流は、巻き線のDC抵抗（DCR）によってのみ制限されるので、巻き線電流はV/DCRが最大値になります。図2は、急激な飽和に至ったコイルの電流の変化を示しています。

図2：コア飽和/不飽和時のインダクター電流

　コアの飽和点は、コア材料、磁束密度、励磁周波数に依存しますが、通常はメーカーのデータにSOAR（安全運用範囲）のガイドラインが提示されています。

表1：異なるコア材料の比較

コア	ヒステリシス損失	最大磁束密度（Bsat）代表値	最大周波数
標準フェライト	低	0.5テセラ	8MHz
高性能フェライト	低	1.0テセラ	3.5MHz
鉄合金	中	1.2テセラ	1MHz
鉄粉	高	1.5テセラ	0.3MHz

　飽和したコアはインダクターとして機能しませんが、巻き線はより多くの電力を消費し、コアが過熱する原因になります。インダクターを過剰にドライブすれば、コア温度は最終的にキュリー点に至るまで上昇し続けます。キュリー点は、磁性が完全にゼロになり透磁率をほとんど喪失する温度です。高温になると磁区が強引に途絶され、磁界が整列不能になることが、透磁率が突然変化するメカニズムです。図3は、温度上昇による突然の変化を示しています。

図3：透磁率 VS コア温度とキュリー点

　無用のコア飽和を避けるには、注意深い設計が必要です。例えば、連続モード動作のDC-DC降圧コンバーターのインダクターでは、DCオフセット電流の上に三角波のAC電流が重畳されます。コアの電流は決してゼロにはならず、この連続的な電流はコアに「偏り」を与え、B-H曲線をひずませ、正の周期にコアは簡単に飽和に至ります。コアの電流は決してゼロにはならず、この連続的な電流はコアに「偏り」を与え、B-H曲線をひずませ、正の周期にコアは簡単に飽和に至ります。